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石墨烯導(dǎo)熱性能及其測試方法

2018-11-02 11:53:08 作者：本網(wǎng)整理來源：江南石墨烯研究院分享至：

石墨烯按層數(shù)分類，可以分為單層石墨烯、雙層石墨烯、少層石墨烯、多層石墨烯。單層石墨烯是指由一層六角形蜂巢結(jié)構(gòu)周期性緊密堆積的碳原子構(gòu)成的二維碳材料；雙層石墨烯則是由兩層六角形蜂巢結(jié)構(gòu)周期性緊密堆積的碳原子構(gòu)成；少層石墨烯是由3 ～ 10層六角形蜂巢結(jié)構(gòu)周期性緊密堆積的碳原子層以不同方式堆垛（包括ABC堆垛、ABA堆垛等）而成；多層石墨烯是指厚度在10層以上、六角形蜂巢結(jié)構(gòu)周期性緊密堆積的碳原子以不同方式堆垛（包括ABC堆垛、ABA堆垛等）構(gòu)成的二維碳材料。除此之外，研究人員還以化學(xué)還原和熱還原的方法制備出一種石墨烯紙。

石墨烯具有眾多優(yōu)異的性能，包括超高的載流子遷移率（105cm2·V－1·s－1），是Si 的100倍；石墨烯的彈性模量高達(dá)1TPa，抗壓強(qiáng)度達(dá)到180GPa，是鋼材的100倍。除此之外，在熱學(xué)性能方面，石墨烯也被認(rèn)為是迄今為止最好的傳熱材料，它的熱導(dǎo)率可以高達(dá)5000W /mK，大約是金剛石的5倍，是銅的10倍。本文將圍繞石墨烯的熱學(xué)性能對最近國內(nèi)外該領(lǐng)域的研究成果進(jìn)行綜述。

1石墨烯的導(dǎo)熱機(jī)理

一般采用熱導(dǎo)率來描述一種材料的導(dǎo)熱性能。熱導(dǎo)率是指在物體內(nèi)部垂直于導(dǎo)熱方向取兩個(gè)相距1m、面積為1m2的平行平面，若兩個(gè)平面的溫度相差1K，則在1秒內(nèi)從一個(gè)平面?zhèn)鲗?dǎo)至另一個(gè)平面的熱量就規(guī)定為該物質(zhì)的熱導(dǎo)率，其單位為W /mK。

石墨烯是一種層狀結(jié)構(gòu)材料，其熱學(xué)性質(zhì) 主要是由晶格振動(dòng)引起的，有文獻(xiàn)報(bào)道通過計(jì)算石墨烯內(nèi)光學(xué)聲子與聲學(xué)聲子的色散曲線，發(fā)現(xiàn)在石墨烯內(nèi)有六種極性聲子，分別為：

（1）平面外的聲學(xué)聲子（ZA模聲子）和光學(xué)聲子（ZO模聲子） ;

（2）平面內(nèi)橫向聲學(xué)聲子（TA模聲子）和橫向光學(xué)聲子（TO模聲子）；

（3）平面內(nèi)的縱向聲學(xué)聲子（LA模聲子）和縱向光學(xué)聲子（LO模聲子）。

研究人員通過研究聲子的弛豫時(shí)間以及弛豫時(shí)間隨波矢、頻率和溫度的變化關(guān)系發(fā)現(xiàn)，聲學(xué)聲子對熱導(dǎo)率的貢獻(xiàn)可高達(dá)95%。石墨烯中參與熱傳導(dǎo)的主要是3類聲學(xué)聲子，即LA模聲子、TA模聲子、ZA模聲子，其中前兩類是面內(nèi)傳輸模式，有著線性的散射關(guān)系，后一類是面外傳輸模式，存在非線性的二次散射關(guān)系。Lindsay等認(rèn)為，ZA模聲子對傳熱的貢獻(xiàn)大于LA模聲子和TA模聲子之和，可占到75%。

基于以上理論研究，石墨烯被預(yù)測存在超高的熱導(dǎo)率。目前，常用的導(dǎo)熱材料中，鋁箔的熱導(dǎo)率為160W/mK，銅的熱導(dǎo)率為380W/mK，單壁碳納米管的熱導(dǎo)率為3500W/mK，多壁碳納米管的熱導(dǎo)率為3000W/ mK，金剛石的熱導(dǎo)率在1000～2200W/mK之間。研究結(jié)果表明，單層石墨烯擁有高達(dá) 5000W/mK的熱導(dǎo)率。不同形態(tài)石墨烯材料的熱導(dǎo)率見表1。

從表1可以發(fā)現(xiàn)，不同狀態(tài)下石墨烯的熱導(dǎo) 率有很大差別，接下來重點(diǎn)介紹石墨烯熱導(dǎo)率的主要影響因素。

2石墨烯熱導(dǎo)率的影響因素

聲子的傳輸模式和散射機(jī)制對石墨烯的熱導(dǎo)率有重要影響，熱導(dǎo)率主要由石墨烯聲子頻率、聲子自由程、聲子作用過程等因素決定。研究發(fā)現(xiàn)影響熱導(dǎo)率的因素有缺陷、基底及邊緣等。

2. 1 缺陷

運(yùn)用分子動(dòng)力學(xué)研究發(fā)現(xiàn)，缺陷密度對熱導(dǎo) 率有顯著影響，尤其當(dāng)缺陷態(tài)濃度較低時(shí)此影響更加明顯，導(dǎo)致這一現(xiàn)象的原因是聲子平均自由程的減小。在石墨烯中存在單原子缺失和Stone-Wales位錯(cuò)兩種缺陷，研究者分別研究單原子缺陷濃度與Stone-Wales 缺陷濃度對石墨烯熱導(dǎo)率的影響。結(jié)果表明，單原子缺陷濃度達(dá)到0.175%時(shí)，石墨烯的熱導(dǎo)率降低到原來的一半；當(dāng)Stone-Wales位錯(cuò)濃度到達(dá)0.3%時(shí)，石墨烯的熱導(dǎo)率也同樣降低到原來的一半。

2. 2 基底

當(dāng)二維材料與基底接觸時(shí)，熱導(dǎo)率會明顯減小，導(dǎo)致這一結(jié)果的原因是熱傳導(dǎo)主要是靠聲子傳導(dǎo)，當(dāng)石墨烯與基底接觸時(shí)表面或邊緣擾動(dòng)會變得非常敏感。有研究指出，處于懸浮狀態(tài)的單層石墨烯的熱導(dǎo)率為5000W/mK，當(dāng)單層石墨烯與SiO2基底接觸時(shí)，其熱導(dǎo)率則降至600W/mK，當(dāng)其被SiO2包裹時(shí)，熱導(dǎo)率僅為160W/mK。

2. 3 邊緣

2010年William等采用平衡分子動(dòng)力學(xué)模型計(jì)算了平滑邊緣和粗糙邊緣石墨烯納米帶的熱導(dǎo)率（如圖1所示），對于寬度相同的石墨烯納米帶，平滑邊緣納米帶的熱導(dǎo)率大于粗糙邊緣納米帶的熱導(dǎo)率。

同時(shí)他們發(fā)現(xiàn)，粗糙邊緣納米帶的熱導(dǎo)率與納米帶尺寸緊密相關(guān)，當(dāng)石墨烯納米帶寬度小于5nm時(shí)擁有很高的熱導(dǎo)率，當(dāng)尺寸大于5nm時(shí)，石墨烯納米帶熱導(dǎo)率則分布在8000～10000W /mK 之間（如圖2所示）。

3石墨烯熱導(dǎo)率的模型計(jì)算

目前研究石墨烯熱傳導(dǎo)的理論計(jì)算主要是通過研究石墨烯蜂巢晶格原子改變來揭示熱流改變和調(diào)整的分子動(dòng)力學(xué)模型，以及基于量子運(yùn)輸研究而發(fā)展起來的具有一套完備數(shù)理方法的非平衡態(tài)格林函數(shù)。

3. 1 分子動(dòng)力學(xué)模型

材料的熱導(dǎo)率一般與聲子的弛豫時(shí)間密切相關(guān)。Qiu等運(yùn)用分子動(dòng)力學(xué)模型與聲子光譜分析相結(jié)合，在室溫下分析提取了單層（支撐、懸浮）石墨烯的聲子弛豫時(shí)間，發(fā)現(xiàn)當(dāng)石墨烯放在基底上時(shí)，所有分支的聲子弛豫時(shí)間都會減小，原因是基底散射和面內(nèi)與面外的聲子散射對稱性被打破，從而使熱導(dǎo)率降低。

Hu等利用分子動(dòng)力學(xué)研究了對稱石墨烯納米帶與不對稱石墨烯納米帶的熱導(dǎo)率（如圖3所示）。他們發(fā)現(xiàn)相同尺寸的對稱石墨烯納米帶的熱導(dǎo)率大于不對稱石墨烯納米帶的熱導(dǎo)率，原因是在不對稱石墨烯納米帶中存在熱整流。

他們比較了邊緣手性對熱導(dǎo)率的影響，發(fā)現(xiàn)具有鋸齒型邊緣結(jié)構(gòu)納米帶的熱導(dǎo)率明顯大于具有扶手椅型邊緣結(jié)構(gòu)的納米帶，原因是扶手椅型邊緣是不規(guī)則的，導(dǎo)致強(qiáng)烈的聲子散射（如圖4所示）。

Zhang等利用平衡態(tài)分子動(dòng)力學(xué)研究了300K下不同同位素濃度的石墨烯的熱導(dǎo)率，發(fā)現(xiàn) 改變同位素濃度時(shí)熱導(dǎo)率會發(fā)生變化，當(dāng)同位素濃度為25%時(shí)，鋸齒型和扶手椅型石墨烯熱導(dǎo)率均會減小80%。

3. 2 格林函數(shù)

Wu等利用非平衡態(tài)格林函數(shù)研究存在空位缺陷的石墨烯納米帶和存在Si缺陷石墨烯納米帶的熱導(dǎo)率，結(jié)果表明，熱導(dǎo)率對空位缺陷非常敏感，對Si缺陷不敏感。石墨邦，國內(nèi)首家碳石墨全產(chǎn)業(yè)鏈電商平臺----www.shimobang.cn 欲交流請加微信號：shimobang 研究中還發(fā)現(xiàn)，邊緣空位缺陷對石墨烯納米帶熱導(dǎo)率的影響非常的小，原因是邊緣空位缺陷僅僅是引起了邊緣重組，而內(nèi)部空位缺陷會使聲子散射增強(qiáng)，大大減小石墨烯納米帶的熱導(dǎo)率。

Nuo等通過分子動(dòng)力學(xué)和非平衡態(tài)格林函數(shù)來研究折疊石墨烯納米帶的熱導(dǎo)率。他們發(fā) 現(xiàn)折疊會降低石墨烯納米帶的熱導(dǎo)率，并且折疊次數(shù)越多，石墨烯納米帶的熱導(dǎo)率減小的比例越大。利用模型計(jì)算只能研究理想本征石墨烯的熱導(dǎo)率，對于實(shí)際石墨烯的熱導(dǎo)率仍需利用實(shí)驗(yàn)的方法來對其進(jìn)行測試。

4石墨烯熱導(dǎo)率的測試方法

人們進(jìn)行了大量關(guān)于石墨烯熱導(dǎo)率測試的研究。以下按照石墨烯材料層數(shù)的不同，對其熱導(dǎo)率測試方法進(jìn)行分別介紹。

4.1 單層石墨烯熱導(dǎo)率的測試

4.1.1 單層懸浮石墨烯熱導(dǎo)率的測試

近年來，研究者對石墨烯的熱學(xué)性能日益關(guān)注，對石墨烯熱導(dǎo)率的實(shí)驗(yàn)測試研究越來越多。

Balandin等首次報(bào)道用拉曼法來測量單層懸浮石墨烯熱導(dǎo)率，他們測得的機(jī)械剝離法制備的石墨烯的熱導(dǎo)率為3000～5000W/mK。Cai等測量了懸浮狀態(tài)下化學(xué)氣相沉積（CVD）法制備的石墨烯的熱導(dǎo)率，常溫下單層懸浮石墨烯的熱導(dǎo)率為（2500+1100/－1050）W/mK，在500K時(shí)為（1400+500/－480）W/mK。以上兩個(gè)測試過程中均忽略了周圍環(huán)境熱擴(kuò)散的影響。

Chen等測試了真空、CO2氣氛以及空氣氛圍下CVD生長的單層懸浮石墨烯的熱導(dǎo)率，該實(shí)驗(yàn)考慮了周圍環(huán)境的熱損失，測試結(jié)果發(fā)現(xiàn)空氣中測得的值比真空中高14%～40%。

拉曼測試石墨烯熱導(dǎo)率是根據(jù)石墨烯在拉曼光譜中有非常清晰的峰（如圖5所示）以及石墨烯的峰位置對溫度有很強(qiáng)的依賴性等特性來進(jìn)行測量的。應(yīng)用拉曼法測量石墨烯熱導(dǎo)率時(shí)是將樣品懸浮放置于樣品架或者樣品臺上（如圖6所示），隨后由激光器產(chǎn)生的激光對樣品進(jìn)行加熱，然后測試?yán)逦浑S入射功率的變化關(guān)系，以及拉曼峰位與溫度的關(guān)系。

Balandin等首先采用機(jī)械剝離法制備了單層石墨烯，并將石墨烯轉(zhuǎn)移到溝槽之上，在距離溝槽9～10μm處附加上大塊石墨片作為散熱器。實(shí)驗(yàn)過程中用激光照射樣品的中間位置，用共聚焦拉曼光譜儀測量出G峰位置與總功率PD變化的關(guān)系（如圖7所示）。

當(dāng)溫度升高時(shí)，石墨烯G峰會發(fā)生紅移，再測量出溫度系數(shù)χG。這一過程中需要測試不同溫度下的石墨烯G峰的位置，也就是G 峰位置隨溫度變化曲線的斜率，因?yàn)镻D = P + PSi（PD代表激光的總消耗功率、P代表石墨烯表面的功率消耗、PSi代表Si基底的功率消耗），需要經(jīng)過多次測量找出P與PD之間的關(guān)系。然后利用理論公式（1），計(jì)算出單層懸浮石墨烯的熱導(dǎo)率。

其中，χG為溫度系數(shù)； δω為拉曼光譜G峰的偏移量； δP為石墨烯吸收的激光功率的變化值；（δω/δP）表示G峰峰值隨石墨烯表面消耗功率的變化情況； L為石墨烯片中心點(diǎn)至熱沉邊緣的距離； W為石墨烯片的寬度； h為石墨烯的厚度（h=0.35±0.01nm）。

4. 1. 2 單層支撐石墨烯熱導(dǎo)率的測試

利用熱電橋裝置來測試碳納米管的熱傳導(dǎo)先前已經(jīng)有過很多報(bào)道，使用熱電橋裝置的原因是ＲT型電阻溫度計(jì)測得的溫度比用拉曼光譜儀測得的溫度精確。為了更準(zhǔn)確地測量石墨烯的熱導(dǎo)率，Seol等利用熱電橋法測試了單層支撐石墨烯的熱導(dǎo)率。

Wang等同樣用熱橋裝置測試了不同尺寸單層支撐石墨烯的熱導(dǎo)率。Jang等利用熱分布的方法測量了用SiO2包裹的石墨烯的熱導(dǎo)率，其測定值為160W/mK。

熱電橋法是采用SiO2或者SiNx層作為機(jī)械支撐系統(tǒng)，一個(gè)金屬層在上面作為金屬電阻計(jì)。根據(jù)金屬電阻計(jì)的阻值變化來計(jì)算溫度的變化量，進(jìn)而計(jì)算出石墨烯的熱導(dǎo)率。

Seol等在實(shí)驗(yàn)過程中將剝離的單層石墨烯置于SiO2薄片上放置到Si襯底，然后采用電子束曝光和金屬剝離技術(shù)，在中間制作出深度為300nm的懸浮SiO2條帶，將石墨烯放置到SiO2條帶上，在懸浮的石墨烯/ SiO2 條帶兩端各放置一條直線型和一條U型的寬1μm、長120μm的由5nm厚Cr和50nm厚Au組成的金屬電阻溫度計(jì)（ＲTJ，J = 1、2、3、4，電阻溫度計(jì)是根據(jù)導(dǎo)體電阻隨溫度而變化的規(guī)律來測量溫度的溫度計(jì)，最常用的電阻溫度計(jì)都采用金屬絲繞制成感溫元件）。

兩條內(nèi)部的直線與石墨烯片的兩端相連，外部的U型線不與石墨烯相連（如圖8所示），經(jīng)過以上步驟完成了實(shí)驗(yàn)裝置的制作。圖中淺藍(lán)色部分為SiO2條帶，深藍(lán)色部分為懸浮的SiO2膜和Si襯底中形成的蝕刻坑，黃色部分為電阻溫度計(jì)線和接觸板。實(shí)驗(yàn)過程中對外線（ＲT1）進(jìn)行電加熱，然后測量每條ＲTJ上的溫升，通過計(jì)算得到單層支撐石墨烯的熱導(dǎo)率。

對外線（ＲT1）進(jìn)行電加熱，那么根據(jù)一維熱力學(xué)方程知道，ＲT1中的溫升符合下面拋物線方程：

其中，T0表示基底溫度； Q為電加熱量； kb 為有效熱導(dǎo)率； L、A分別為SiO2梁上由Au/Cr組成的ＲT1的長度和橫截面積。

Ｒb為每條ＲT線與SiO2橫梁的熱阻值；Ｒb.J（J=1、2、3）為ＲTJ在沒有內(nèi)部加熱時(shí) TJ，m與周圍環(huán)境的熱阻； Q是ＲT1電加熱量； ΔTJ，m （J = 1、2、3、4）是ＲTJ線中心位置的溫升。因?yàn)樵谄渌?條ＲT線的中心和結(jié)束端存在線性溫度曲線，所以最高的溫度出現(xiàn)在中心位置。根據(jù)線性溫度曲線得出：

ΔTJ（J =1、2、3、4）為平均溫升（利用四探針法測得電阻與電阻溫度系數(shù)，計(jì)算出溫度變化） ; ΔTJ，m是ＲTJ線中心位置的溫升。根據(jù)公式（5）和（7）得到在ＲT1中的溫升為：

此時(shí)G為單層石墨烯/SiO2的熱導(dǎo)，為了計(jì)算單層支撐石墨烯的熱導(dǎo)，將其用氧等離子體蝕刻，然后測得SiO2的熱導(dǎo)（如圖9所示）。

于是可以求得單層支撐石墨烯熱導(dǎo)。再根據(jù)K=（GgL）/Wt，（t是石墨烯的厚度，0. 35nm）得出熱導(dǎo)率值，室溫下其測量值約為 600W/mK。

4.2 少層與多層石墨烯熱導(dǎo)率的測試

已有研究者測得塊狀石墨的熱導(dǎo)率大約為 2000W/mK。借助3D塊狀石墨的導(dǎo)熱研究，也可以更進(jìn)一步研究2D石墨烯的熱導(dǎo)。

Bao等利用拉曼光熱法測試少層石墨烯的熱導(dǎo)率，先采用機(jī)械剝離的方法從塊狀石墨上剝離出少層石墨烯，將石墨烯懸掛在帶有溝槽的Si/SiO2圓片上，溝槽深度為300nm、寬為1～5μm，兩邊緣放置金屬散熱片，然后制備高質(zhì)量的懸浮石墨烯（寬度為5～16μm）。

實(shí)驗(yàn)過程使用不同功率的激光照射少層石墨烯的中間部位（如圖10所示），用拉曼光譜儀測試少層石墨烯的G峰位置與表面激光功率的關(guān)系。根據(jù)有限元法將石墨烯分成不同有限元，設(shè)定初始值K0，通過熱擴(kuò)散方程計(jì)算出每個(gè)點(diǎn)的溫度上升值ΔTM，與實(shí)驗(yàn)測得的溫度ΔTE進(jìn)行比較，當(dāng)兩者相等時(shí)得到的K即為所得熱導(dǎo)率。有限差分法還可以算出斜率α=δω/ΔPD（δω是拉曼的G峰偏移量，ΔPD為功率變化值）與石墨烯熱導(dǎo)率的關(guān)系。少層石墨烯的熱導(dǎo)率與石墨烯樣品的寬度有關(guān)，寬度一定時(shí)，熱導(dǎo)率依賴于聲子散射。

少層石墨烯的聲子平均自由程大約是800nm，當(dāng)石墨烯材料的厚度（H = h×n）小于石墨烯的聲子平均自由程時(shí)，熱導(dǎo)率還可以用公式估算。

Cv為比熱；υ、τ分別為平均聲子速度和壽命。

4. 3 石墨烯紙的熱導(dǎo)率的測試

對于石墨烯紙的熱導(dǎo)率大多采用激光閃射法來進(jìn)行測試，激光閃射法是用于測試材料導(dǎo)熱性能的常用方法，屬于導(dǎo)熱測試“瞬態(tài)法”的一種。根據(jù)熱導(dǎo)率的定義可知，熱導(dǎo)率與擴(kuò)散系數(shù)、材料的比熱容、材料密度之間存在以下關(guān)系：

其中，α為擴(kuò)散系數(shù)； CP為材料的比熱容； ρ為材料的密度。因此，只要測得擴(kuò)散系數(shù)、材料密度、材料比熱容就可以按照公式（14）來計(jì)算出材料的熱導(dǎo)率。

石墨烯比石墨的熱導(dǎo)率高的原因是聲子在二維材料及三維材料中的運(yùn)輸方式不同。我們知道缺陷散射和邊緣散射會影響熱導(dǎo)率。所以使用激光閃射法測試石墨烯紙的熱導(dǎo)率時(shí)，在樣品制備過程中應(yīng)注意減少缺陷的產(chǎn)生，為了測試方便，樣品一般制備成直徑為25.4mm的小圓片。實(shí)驗(yàn)一般選用激光閃射儀來測量材料的擴(kuò)散系數(shù)。激光閃射儀的工作原理是由激光源（或閃光氙燈）在瞬間發(fā)射一束光脈沖，均勻照射在樣品下表面，使其表層吸收光能后溫度瞬時(shí)升高，并作為熱端將能量以一維熱傳導(dǎo)方式向冷端（上表面）傳播。使用紅外檢測器連續(xù)測量上表面中心部位的相應(yīng)溫升過程，得到溫度（檢測器信號）升高對時(shí)間的關(guān)系曲線，根據(jù)公式（15）來計(jì)算出熱擴(kuò)散系數(shù)。

d為石墨烯層的厚度； t1/2為半擴(kuò)散時(shí)間。

比熱一般采用差示掃描量熱儀來測量，差示掃描量熱儀是目前測量比熱最有效的一種方法，在測量過程中需要一個(gè)與樣品界面形狀相同、厚度相近、熱物性相似、表面結(jié)構(gòu)光滑程度相同且比熱值已知的參比標(biāo)樣，與待測樣品同時(shí)進(jìn)行表面涂層。比熱是根據(jù)藍(lán)寶石法采用公式（16）測量的：

DSCsample、DSCbas、DSCstandard分別為樣品、空白（做基線）樣品和標(biāo)準(zhǔn)樣品（藍(lán)寶石）的DSC曲線信號的縱坐標(biāo)熱焓對時(shí)間的變化率，DSCsample－DSCbas 表示樣品扣除基線后的DSC曲線信號，DSCstandard－DSCbas表示標(biāo)準(zhǔn)樣品扣除基線后的DSC曲線信號； Cp（sample）和Cp（standard）是樣品和標(biāo)準(zhǔn)樣品的比熱； msample和mstandard是樣品和標(biāo)準(zhǔn)樣品的質(zhì)量。

實(shí)驗(yàn)時(shí)，首先測試空樣品的DSC曲線作為基線；然后測試已知Cp 的藍(lán)寶石標(biāo)樣的DSC曲線；最后測試樣品的DSC曲線。實(shí)驗(yàn)結(jié)束后，用基線校準(zhǔn)藍(lán)寶石標(biāo)樣和樣品的DSC曲線，再根據(jù)式（16），采用比較法計(jì)算便可得到石墨烯紙的比熱。

密度的計(jì)算公式為：ρ= m /V（17）

體積的計(jì)算公式為：V=πr 2 d（18）

m為樣品質(zhì)量； V為樣品的體積； r為樣品的半徑； d為厚度。膜厚最可能影響熱導(dǎo)率，所以一般使用掃描電鏡來測量樣品的厚度。測量時(shí)至少需要選擇10處不同地方進(jìn)行厚度測試，然后求出10次的平均值。質(zhì)量測量使用電子精密天平來進(jìn)行。

5總結(jié)

石墨烯是一種非常優(yōu)異的二維材料，其本身具有很好的熱學(xué)性能。近年來，隨著石墨烯材料的發(fā)展，測試其熱導(dǎo)率成為了研究石墨烯材料性能最活躍的領(lǐng)域之一，為石墨烯材料取代其他材料作為電子元件的導(dǎo)熱、散熱片提供了機(jī)會和可能性。

本文介紹了石墨烯的導(dǎo)熱原理，綜述了國內(nèi)外對石墨烯熱導(dǎo)率的理論計(jì)算、實(shí)驗(yàn)測量等方面的研究進(jìn)展。雖然目前關(guān)于石墨烯熱學(xué)性能的研究取得了很多成果，但是石墨烯材料熱導(dǎo)率的測試方法尚不統(tǒng)一。為了實(shí)現(xiàn)石墨烯材料的商業(yè)應(yīng)用，仍需要研究一套標(biāo)準(zhǔn)的石墨烯熱導(dǎo)率測試方法。

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責(zé)任編輯：韓鑫

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